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在足够低的温度下，费米面附近的电子成为不稳定对Cooper对的形成 。库珀显示这种结合将在一个有吸引力的潜在存在 ，无论多么弱 。在传统的超导体 ，吸引一般是由于电子晶格相互作用。然而，BCS理论 ，只要求潜在的有吸引力的 ，无论其来源。在BCS超导电性的框架，是一个宏观的影响而产生的冷凝库珀 。这些有玻色子性质 ，而玻色子 ，在足够低的温度，可以形成一个大的玻色爱因斯坦凝聚– 。超导电性是由尼古拉博戈柳博夫同时说明 ，用Bogoliubov变换方法。
在超导体中 ，电子之间的相互吸引力（需要配对）带来的间接的电子和晶格振动（声子）之间的相互作用 。大致说来，画面如下：
电子穿过附近的导体将吸引正电荷晶格 。这种晶格变形导致另一个电子自旋相反,进入该地区较高的正电荷密度。然后两个电子成为相关 。因为有很多这样的超导电子对,这些对重叠非常强烈,形成一个高度集体冷凝 。在这个“浓缩 ”状态,打破一对会改变整个冷凝的能量——不仅仅是一个电子,或一个对。因此,打破任何单一对所需的能源与能源需要打破所有的双(或不仅仅是两个电子) 。因为搭配增加这种能量屏障,踢从导体的原子振荡(小在足够低的温度)不足以影响凝析油作为一个整体,或任何个人成员对凝析油内 。因此电子配对在一起;而抵制所有踢,和整个电子流(当前通过超导体)不会经验阻力。因此,冷凝的集体行为是超导所必需的一个关键因素 。
BCS理论从假设之间有一些吸引电子,从而克服库仑排斥 。在大多数材料(在低温超导体),这种吸引力是间接耦合的电子在晶格(如前所述)。然而,BCS理论的结果并不取决于交互的起源有吸引力。例如,库伯对曾被观察到在超冷费米子气体,这就是均匀磁场被调到他们费什巴赫共振 。BCS的原始结果(下面讨论)描述了横波超导状态,这是规则中低温超导体但没有意识到在许多非常规超导体等递波高温超导体 。扩展的BCS理论来描述这些存在其他情况下,虽然他们不足以完全描述高温超导的观测特征。
BCS能够给出一个近似的量子力学系统的多体的状态(吸引力)互动电子在金属 。现在这种状态称为BCS状态 。正常状态的金属,电子独立行动,而在BCS状态,它们绑定到库伯对的有吸引力的互动。BCS形式主义是基于减少潜在的对电子吸引力 。在这个潜力,提出了一种变分波函数的拟设 。这个拟设后来被证明是准确的密集的限制对。注意,连续稀释和密集的政权之间的交叉吸引对费米子,仍然是一个悬而未决的问题,目前吸引了很多关注的领域内超冷气体 。
巴丁、库珀和施里弗因为提出超导电性的BCS理论而获得1972年的诺贝尔物理学奖 。不过 ，BCS理论并无法成功的解释所谓第二类超导 ，或高温超导的现象。
(注：图为BCS理论中的准粒子及格林函数)
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